O método EM de indução de poço que utiliza dois transmissores na sonda de indução oferece vantagens sobre o transmissor convencional com um único transmissor. Dependendo da aplicação, por exemplo, esta sonda de indução convencional tem um bom acoplamento com camadas grossas. Entretanto o sistema duplo de transmissores tem um bom potencial para acoplamento com finas camadas.
Primeiramente, as configurações de pares de dipolos coaxiais e antiparalelos transversais ao eixo do apresentam na região central ao redor do poço contribuição da componente vertical para o campo magnético que irá sofrer influência principalmente da lama do poço, zona lavada e zona invadida. Estes sistemas terão pouca resolução radial. Deste modo, o uso destes sistemas nos perfis de indução não são desejáveis.
Em contraste, as configurações de pares de dipolos transversais e dipolos anticoaxiais ao eixo do poço apresentam na região central um feixe estreito de campo magnético. Pelas suas características, estas configurações são recomendadas na perfilagem de indução de poço por oferecer maior profundidade de investigação e melhor resolução vertical. Entretanto o feixe dos dipolos paralelos transversais apresenta melhores características em relação ao feixe dos dipolos anticoaxiais.
Deste modo, a indução magnética e as linhas de indução para as configurações de dois dipolos magnéticos paralelos transversais ao eixo do poço e dois dipolos magnéticos anticoaxiais ao eixo do poço são analisadas com alguns espaçamentos entre os dois dipolos magnéticos transmissores e as linhas de indução são agrupadas desde a distância entre os dipolos magnéticos L=2 m até a distância L=0.2 m. Logo, quanto mais próximos os dois dipolos magnéticos mais
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agrupadas estarão as linhas de indução magnética como também as suas direções serão mais transversais ao eixo do poço. Deste modo, a distância entre os dipolos magnéticos pode ser mínima e o feixe será direcional transversal ao eixo do poço. Se a distância entre os dipolos for maior, por exemplo, L=10 m as linhas de indução são transversais ao eixo do poço, entretanto perde agrupamento decrescendo a intensidade da indução magnética.
A configuração de dois dipolos magnéticos paralelos transversais ao eixo do poço tem a propriedade de investigação azimutal podendo distinguir a posição que se encontra um corpo.
Finalmente, as configurações de dois dipolos magnéticos paralelos transversais ao eixo do poço e dois dipolos magnéticos anticoaxiais ao eixo do poço focalizam as linhas de indução transversalmente ao eixo do poço gerando um feixe fino e direcional concentrando energia em uma porção de volume estreita a partir dos transmissores tendo um bom potencial para melhorar a resolução vertical da sonda de indução EM.
O fato de diminuirmos a potência dos transmissores minimiza o problema de camadas adjacentes e também de fontes de ruídos.
Como a configuração com dois transmissores EM apresenta um bom potencial para melhorar a resolução vertical da sonda de indução, futuros trabalhos têm que ser implementados com a presença de um receptor que pode ser posicionado no ponto central entre os dois transmissores porque neste ponto o campo magnético resultante dos dois transmissores tem pouca intensidade não tendo uma grande contribuição para causar sinais de campo primário indesejáveis à recepção do sinal.
Estes sistemas duplos de transmissores EM podem ser empregados tanto no poço como na superfície com a escolha da direção do campo e sua focalização dependendo da geometria dos corpos alvos e seu ambiente geoelétrico. Estudos posteriores devem ser realizados colocando-se corpos condutivos e camadas para uma avaliação das respostas dos mesmos.
REFERÊNCIAS BIBLIOGRÁFICAS
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com diferentes arranjos de bobinas: modelamento analógico. Belém : Universidade Federal
do Pará. Centro de Geociências. 74p. (Tese de Mestrado).
HAGIWARA, T. 1985. A focused very high frequency induction log. In: ANNUAL MEETING OF THE SOCIETY OF EXPLORATION GEOPHYSICISTS, 55. Houston. Anais do Annual
Meeting of SEG Houston : SEG Extended abstracts, p. 79-81.
MONTENEGRO, J.F.B. 1991. Estudo da resposta de diferentes arranjos de bobinas na
perfilagem de indução de poço: modelamento analógico. Belém : Universidade Federal do
Pará. Centro de Geociências. 64p. (Tese de Mestrado).
SCHLUMBERGER. 1989. Log Interpretation Principles/ Applications. Houston, Schlumberger Educational Services. 13-19p.
SOUZA, N.P.R. de 1992. Deteção de fraturas no poço usando ferramenta de indução coplanar:
modelamento analógico. Belém : Universidade Federal do Pará. Centro de Geociências. 63p.
(Tese de Mestrado).
TELFORD, W.M.; GELDART, L.P.; SHERIFF, R.E.; KEYS, D.A. 1976. Applied Geophysics. Cambridge, Cambridge University Press. 843p.
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APÊNDICE
O campo magnético B nas vizinhanças de uma pequena bobina localizada no plano xy
ou de um dipolo magnético localizado no ponto P(r=0, z=0) e suas componentes radial r e vertical z em coordenadas cilíndricas (ver Figura 2) é dado pela equação (3) (Telford et al 1976). Na Figura 32 o sistema de coordenadas para um dipolo coaxial é x′y′z′. Este sistema é
rotacionado de 90o em torno do eixo x′ gerando um novo sistema de coordenadas x y z. A relação entre os dois sistemas é: x′= x, y′= -z e z′= y. Para θ ′=π/2 temos em coordenadas cilíndricas que r′= -z , z′= r, ir' =−iz e iz' =ir .
Na Figura 32 o campo magnético é
(
)
3r i(
2( ) (r))
i ) ( ) r ( 4 z 2 2 r 5/2 2 2 ′ ′ − ′ + ′ ′ ′ ′ + ′ = z z z m B o π µ ,e se rotacionarmos sobre o eixo x’ de 90o, o campo magnético para o novo sistema de coordenadas será:
ROTAÇÃO λ11 = cos(x, x’) = cos 0o = 1,
λ12 = cos (x, y’) = cos 90o = 0,
λ13 = cos (x, z’) = cos 90o = 0,
λ21 = cos (y, x’) = cos 90o = 0,
λ22 = cos (y, y’) = cos 90o = 0,
λ23 = cos (y, z’) = cos 0o = 1,
λ31 = cos (z, x’) = cos 90o = 0,
λ32 = cos (z, y’) = cos 180o= -1,
λ33 = cos (z, z’) = cos 90o = 0
e
x = λ11 x’ + λ21 y’ + λ31 z’= x’ ,
y = λ21 x’ + λ22 y’ + λ23 z’= z’ , (I)
em coordenadas cilíndricas x’= r’ cos θ’ , y’= r’ sen θ’ , z’=z’ , (r’) 2 = (x’)2 + (y’)2 , e x= r cosθ , y= r senθ , z=z , r2 = x2 + y2 .
Para o caso de θ ′=π/2 e depois disso realizarmos a rotação sobre o eixo x′ de 90o, o ângulo entre
x e r é θ=π/2 (ver Figura 32) assim x’=0 ,
y’= r’ , (III) x=0 ,
y= r , (IV)
de (II) e (III) temos
r’= -z
e de (I) e (IV) temos
z’=r ,
Para os vetores unitários temos que ir' =−iz e iz' =ir , ver Figura 32.
Assim o campo magnético de um dipolo transversal ao eixo do poço não é simétrico em coordenadas cilíndricas mas pode ser calculado para o plano yz em que θ = π/2.
(
)
{
3(-z)r (-i )(
2r - (-z))
i}
(-z) 4 2 2 r z 5/2 2 2 + + = r B o π µ ,(
) (
{
r -z)
i rz i}
z r 4 B 2 o 2 5/2 2 2 2 r +3 z + = π µ .67
Figura 32 – Diagrama esquemático de um dipolo magnético transversal ao eixo do poço no plano